「指定方向のローレンツ変換」の版間の差分

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時刻の同時性のずれは、 <math>v</math>方向の位置成分に比例するので、
 
時刻の同時性のずれは、 <math>v</math>方向の位置成分に比例するので、
 
<math>{\boldsymbol r'}=\left( \begin{array} {c} x' \\ y' \\ z' \end{array}\right) </math>  
 
<math>{\boldsymbol r'}=\left( \begin{array} {c} x' \\ y' \\ z' \end{array}\right) </math>  
−
、<math>{\boldsymbol u}=\left(  
+
、<math>v</math> の7方向ベクトルを <math>{\boldsymbol u}=\left(  
 
\begin{array} {c}  
 
\begin{array} {c}  
 
\frac{v_x}{|{\boldsymbol v}|} \\  
 
\frac{v_x}{|{\boldsymbol v}|} \\  

2016年3月17日 (木) 11:40時点における版

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ローレンツ変換は、空間1次元、時間1次元の2次元時空で扱うことが多いですが、 空間3次元、時間一次元の4次元時空ではどうなるかを探って見ました。

準備

まず座標系ですが、 txyz 座標系と t'x'y'z' 座標系の2個を用意します。 t と t' が時間軸、 xyz と x'y'z' が 空間軸です。

txyz と t'x'y'z' は原点一致しませんが、各軸の向きは同じとします。 また、t=t'~0 の時、 t'x'y'z' と t'x'y'z' の原点が 重なるとします。

t'x'y'z' の原点の txyz 座標系での速度を v = \left( \begin{array} {c} v_x \\ v_y \\ v_z \end{array}\right) とします。

なお、座標系の単位は幾何学座標系を採用します(時間の単位は m, 速度の単位は無次元量で光速との比)。

x軸方向のローレンツ変換

美しいローレンツ変換 で紹介したローレンツ変換は v=\left( \begin{array} {c} v_x \\ v_y \\ v_z \end{array}\right)= \left( \begin{array} {c} 1 \\ 0 \\ 0 \end{array}\right) のケースで、 4次元でちゃんと書くと

\tanh\alpha=|v|, \left( \begin{array} {c} t \\ x \\ y \\ z \end{array}\right) = \left( \begin{array} {cccc} \cosh\alpha & \sinh\alpha & 0 & 0 \\ \sinh\alpha & \cosh\alpha & 0 & 0\\ 0 & 0 & 1 & 0 \\ 0 & 0 & 0 & 1 \end{array}\right) = \left( \begin{array} {c} t' \\ x' \\ y' \\ z' \end{array}\right) ( 1 )

となります。これを任意方向の v に拡張してみましょう。

v の方向が任意のローレンツ変換

時刻の同時性のずれは、 v方向の位置成分に比例するので、 {\boldsymbol r'}=\left( \begin{array} {c} x' \\ y' \\ z' \end{array}\right) 、v の7方向ベクトルを {\boldsymbol u}=\left( \begin{array} {c} \frac{v_x}{|{\boldsymbol v}|} \\ \frac{v_y}{|{\boldsymbol v}|} \\ \frac{v_z}{|{\boldsymbol v}|} \end{array}\right) とすると

t=\cosh\alpha+\sinh\alpha({\boldsymbol u}\cdot {\boldsymbol r'}) ( 2 )

位置は {\boldsymbol v} 方向のみローレンツ短縮が起きるので 位置の v 方向成分が ({\boldsymbol r'}\cdot{\boldsymbol u}){\boldsymbol u}、位置の v に対して垂直な成分が {\boldsymbol r'}-({\boldsymbol r'}\cdot{\boldsymbol u}){\boldsymbol u} であることを考慮すると

{\boldsymbol r}=\sinh\alpha{\boldsymbol u}t + {\boldsymbol r'}-({\boldsymbol r'}\cdot{\boldsymbol u}){\boldsymbol u} + \cosh\alpha({\boldsymbol r'}\cdot{\boldsymbol u}){\boldsymbol u} ( 3 )

これを行列に直すと、\lambda = \cosh\alpha-1 とすれば

\left( \begin{array} {c} t \\ x \\ y \\ z \end{array}\right) = \left( \begin{array} {cccc} \cosh\alpha & \sinh\alpha u_x & \sinh\alpha u_y & \sinh\alpha u_z \\ \sinh\alpha u_x & \lambda u_x^2+1 & \lambda u_xu_y & \lambda u_xu_z \\ \sinh\alpha u_y & \lambda u_yu_x & \lambda u_y^2+1 & \lambda u_yu_z \\ \sinh\alpha u_z & \lambda u_zu_x & \lambda u_zu_y & \lambda u_z^2+1 \end{array}\right) \left( \begin{array} {c} t' \\ x' \\ y' \\ z' \end{array}\right) ( 4 )
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